Il 10 Giu 2003, 13:03, "Eleonora Norese" <noresina83_at_libero.it> ha scritto:
>
> Pur restando nei rudimenti: il fatto che due oggetti siano identici,
implica
> che il quadrato della funzione d'onda debba comportarsi come invariante
> rispetto allo scambio. Ci� � vero per funzioni simmetrice ed
> antisimmetriche.
> Il principio di esclusione di Pauli implica che due elettroni non possano
> essere negli stessi stati, dunque la funzione d'onda deve essere
> antisimmetrica. ( perch� bisogna scanbiare anche lo spin )
> Solo questo intendevo quando ho detto che avevo chiara la dimostrazione.
In effetti e' vero per funzioni simmetriche ed antisimmetriche ma
non solamente. Tuttavia:
a,b,c siano stati indipendenti, (ovvero ortogonali)
la somma su tutte le permutazioni s di f(s)a(s(1))b(s(2))c(s(3))
dove f(s) e' una fase che verifica la sola
proprieta' che f(l m)=f(l)f(m) verifica in verita' la condizione
richiesta per la simmetria permutazionale. Allora potremmo ad
esempio imporre che f(213)=-1 mentre f(132)=1 ne seguono
gli altri valori di permutazione. f(312)=-1 f(321)=1 f(231)=1
f(123)=1. Con queste condizioni lo stato descriverebbe un set
di particelle indistinguibili, ma come chiarira' Valter, questi
stati costruibili in linea di principio (che prendono il nome
di stati para-statistici) vengono esclusi nella teoria dei campi
relativistica.
> Il fatto, poi, che oggetti con spin semintero seguano la statistica di
Fermi
> ( e quelli con spin intero di Bose ) � dato, nel Feynman 3, come dato
> empirico.
Ecco la fonte. Ottimo libro. In effetti detto cosi' va bene.
Infatti ogni parastitistica dovrebbe dar luogo a proprieta'
fisiche osservabili, che tuttavia non sono mai state osservate.
> Mi fa piacere che esista una teoria che "lo spieghi", ( in cui questa
> relazione spin-statistica � un teorema ) ma non la conosco.
Grazie!
Eleonora
--------------------------------
Inviato via
http://usenet.libero.it
Received on Tue Jun 10 2003 - 15:48:19 CEST