Re: legge di AMPERE e campo RADIALE attorno ai fili

From: Leonardo Kotelnikor <aquila5_at_tiscali.it>
Date: Fri, 22 Mar 2002 23:34:43 +0100

Luigi <eliliano_at_libero.it> wrote in message
> Con la legge di Ampere, si determina facilmente il campo magnetico
> (tangenziale) attorno ad un filo rettilineo percorso da corrente.
> Come faccio a dimostrare che tale campo non ha componente RADIALE o
> LONGITUDINALE ?

Un filo rettilineo infinitamente lungo, immaginato disposto
perpendicolarmente, percorso da una corrente I stazionaria presenta le
seguenti simmetrie (individuate dalle corrispondenti operazioni di
simmetria) : Se si alza o si abbassa il filo (rotazione del filo rispetto un
punto disposto all'infinito) non cambia nulla, se si ruota il filo intorno
al proprio asse non cambia nulla. Da ci� segue che il campo di induzione
magnetica B deve presentare le stesse simmetrie

Se si prende un generico punto P a distanza r dal filo, dalla nota prima
legge di Laplace (del campo anche detta legge di Biot e Savart) si ha che
tutti gli elementi del filo dl forniscono in P contributi dB (vettori
elementari) fra di loro tutti paralleli e concordi normali al piano definito
dal filo e dal vettore r il cui secondo estremo individua P. Tenuto conto
della citata simmetria cilindrica si vede che le linee di flusso di B sono
circonferenze disposte su piani perpendicolari all'asse del filo. Da ci� si
deduce che B non pu� presentare componente radiale o longitudinale.

In altre parole se in un punto P a distanza r dal filo individuato da r
vettore di hanno contributi dB, dovuti ai vari dl, che non presentano ne
componente radiale e ne componente tangenziale a causa della prima legge di
Laplace, e' ovvio che facendo l'integrale di tutti i dB si abbia in P un
vettore B, integrale dei dB, che non presenter� anch'esso ne componente
radiale e ne componente longitudinale. Facendo un po' di conti si ricava per
la componente tangenziale B_t = (m_0*I)/(2*pi*r) con m_0 permeabilit�
magnetica del vuoto.

Ciao
Received on Fri Mar 22 2002 - 23:34:43 CET